Ao decompor as trações $T$, pode-se escrever na situação vertical: \begin{matrix} F_r = 2T\sin{\theta} &,& \color{gray}{\sin{\theta} \approx \tan{\theta} = \dfrac{2y}{L} }&\Rightarrow& F_r = \left(\dfrac{4T}{L}\right)y &\therefore& F_r = Ky &,& \color{gray}{K= \dfrac{4T}{L} } \end{matrix}$\color{orangered}{Obs:}$ O enunciado deixa claro que o peso da bolinha será desprezado, entretanto, nada mudaria em relação ao período, mas sim a posição de equilíbrio do sistema. Período de um MHS: \begin{matrix} T = 2\pi \sqrt{ \dfrac{M}{K} } &\Rightarrow& \fbox{$ T = 2\pi \sqrt{ \dfrac{ML}{4T} } $} \end{matrix}\begin{matrix} Letra \ (B) \end{matrix}

Seja $T'$ o período desejado. Sabendo que o movimento da bolinha é um $MHS$ , podemos afirmar que $T' = 2\pi\sqrt{\dfrac{M}{k}}$ Decompondo a tração $T$ poderemos constatar que a força restauradora $ky$ é dado por $ky = 2T\sin\theta$ , desenvolvendo essa equação poderemos encontrar que $ky = 2T\sin\theta = ky = 2T \cdot y \cdot \dfrac{2\cos\theta}{L}$ $\implies \boxed{k =\dfrac{4T\cos\theta}{L}} $ $\therefore$ $T' = 2\pi\sqrt{\dfrac{M}{k}} = T' = 2\pi\sqrt{\dfrac{M L}{4T\cos\theta}}$ Como $\sin\theta \approx tg\theta $ podemos afirmar que $\cos\theta \approx 1$ $\therefore$ $\boxed{T' \approx 2\pi\sqrt{\dfrac{M L}{4T}} }$ $\textbf{Resposta : Alternativa B}$