Pode-se começar pelo elétron sendo colocado no cátodo, segundo terceiro período do enunciado, ele parte do repouso, assim, vamos analisar primeiro a situação do elétron até o escape pela fenda do ânodo. Nessa perspectiva, é evidente temos uma força elétrica atuando no cátodo, esta responsável por acelerá-lo, ou seja, pelo $\text{Teorema do Trabalho Total}$, têm-se a velocidade de escape da fenda, veja: \begin{matrix} W_T = \Delta E_c &\Rightarrow& |e|U = {{\dfrac{m \cdot v^2 }{2}}} - {{\dfrac{m \cdot 0^2 }{2}}} &\therefore& v = {{ \sqrt{\dfrac{2|e|U }{m}}}} & (1) \end{matrix}Com isso, por o elétron apresentar carga negativa, e o campo ser entrando na tela, constata-se que a força magnética será vertical para baixo. Desta maneira, o elétron tende a fazer um movimento circular uniforme de raio $r >b$, analisando a geometria do problema, temos: Então, \begin{matrix} F_M = R_c &\Rightarrow& B|e|v = {{\dfrac{m \cdot v^2 }{r}}} &\Rightarrow& B = {{\dfrac{m \cdot v }{|e| \cdot r}}} & (2) \end{matrix}Perceba que: \begin{matrix} r^2 = (r-b)^2 + L^2 &\Rightarrow& 2rb = b^2 + L^2 \approx L^2 &\therefore& r \approx {{\dfrac{L^2}{2b}}} \end{matrix}Substituindo o resultado acima, junto ao que constatamos em $(1)$, no resultado $(2)$, têm-se por fim: \begin{matrix} |\vec{B}| = {{\dfrac{L^2}{2b}}} {{ \sqrt{\dfrac{2mU }{|e|}}}} & \tiny{\blacksquare} \end{matrix}